A.E=hν
B.E=nhν，（n=0，1，2，3……）
C.E=1/2nhν，（n=0，1，2，3……）
D.E=（n+1/2）hν=，（n=0，1，2，3……）
您可能感興趣的試卷
你可能感興趣的試題
粒子在外力場(chǎng)中沿x軸運(yùn)動(dòng)，如果它在力場(chǎng)中的勢(shì)能分布如附圖所示，對(duì)于能量為E＜U0從左向右運(yùn)動(dòng)的粒子，若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x＜0，0＜x＜a，x＞a三個(gè)區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率，則有（）。
A.ρ1≠0，ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3=0
C.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3≠0
D.ρ1=0，ρ2≠0，ρ3≠0
粒子在外力場(chǎng)中沿x軸運(yùn)動(dòng)，如果它在力場(chǎng)中的勢(shì)能分布如附圖所示，則對(duì)于能量為E＞U0向右運(yùn)動(dòng)的粒子，（）。
A.在x＜0區(qū)域，只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域，波函數(shù)為零
B.在x＜0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
C.在x＜0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)，也有沿x軸負(fù)方向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
D.在x＜0和x＞0兩個(gè)區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負(fù)向運(yùn)動(dòng)的波函數(shù)
一矩形勢(shì)壘如圖所示，設(shè)U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運(yùn)動(dòng)的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢(shì)壘壁的反射，不可能進(jìn)入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢(shì)壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
粒子在一維無(wú)限深方勢(shì)阱中運(yùn)動(dòng)．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
A.h/（ma2）
B.h2/（2ma2）
C.h2/（2ma）
D.h/（2ma2）
最新試題
設(shè)電子處于動(dòng)量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級(jí)近似。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問(wèn)題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡(jiǎn)諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡(jiǎn)諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
Einstein對(duì)比了短波低能量密度時(shí)的黑體輻射和n個(gè)原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程，得到了Bohr能級(jí)公式，他認(rèn)為量子化的本質(zhì)是微分方程的（）問(wèn)題。
?Bohr從定態(tài)假說(shuō)和躍遷假說(shuō)出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。
一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時(shí)輻射出（）種波長(zhǎng)的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。