當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫(xiě)出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。

已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。

?Bohr從定態(tài)假說(shuō)和躍遷假說(shuō)出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。

用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。

?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。

?Bohm提出了簡(jiǎn)化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個(gè)自旋為（）原子的糾纏態(tài)。

Dirac發(fā)現(xiàn)兩個(gè)物理量的對(duì)易子xy-yx等于（）乘以這兩個(gè)物理量的經(jīng)典泊松括號(hào){x，y}。

一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。

應(yīng)用對(duì)應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線(xiàn)的強(qiáng)度。

?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。