粒子在外力場中沿x軸運(yùn)動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，對于能量為E＜U0從左向右運(yùn)動的粒子，若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x＜0，0＜x＜a，x＞a三個區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率，則有（）。
A.ρ1≠0，ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3=0
C.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3≠0
D.ρ1=0，ρ2≠0，ρ3≠0
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粒子在外力場中沿x軸運(yùn)動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，則對于能量為E＞U0向右運(yùn)動的粒子，（）。
A.在x＜0區(qū)域，只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域，波函數(shù)為零
B.在x＜0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)
C.在x＜0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)，也有沿x軸負(fù)方向運(yùn)動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運(yùn)動的波函數(shù)
D.在x＜0和x＞0兩個區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負(fù)向運(yùn)動的波函數(shù)
一矩形勢壘如圖所示，設(shè)U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運(yùn)動的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢壘壁的反射，不可能進(jìn)入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢壘Ⅱ進(jìn)入Ⅲ區(qū)
粒子在一維無限深方勢阱中運(yùn)動．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
A.h/（ma2）
B.h2/（2ma2）
C.h2/（2ma）
D.h/（2ma2）
A.光電效應(yīng)實(shí)驗(yàn)規(guī)律而提出來的
B.X射線散射的實(shí)驗(yàn)規(guī)律而提出來的
C.黑體輻射的實(shí)驗(yàn)規(guī)律而提出來的
D.原子光譜的規(guī)律性而提出來的
最新試題
一維諧振子能級的簡并度是（）。
?de Broglie認(rèn)為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的（）倍，由此導(dǎo)出角動量量子化，進(jìn)而得到氫原子的Bohr能級公式。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
一維運(yùn)動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
當(dāng)α=Ω=0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?Bohr從定態(tài)假說和躍遷假說出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個物理量的對易子xy-yx等于（）乘以這兩個物理量的經(jīng)典泊松括號{x，y}。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？