當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。

一維運(yùn)動(dòng)的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。

?Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)的力學(xué)量部隨時(shí)間變化，而量子態(tài)隨時(shí)間變化，由此可知Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。

當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。

?不考慮無(wú)微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。

?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。

波長(zhǎng)為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長(zhǎng)為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？

利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。

?Bohr從定態(tài)假說(shuō)和躍遷假說(shuō)出發(fā)，使用了（）原理建立完整的氫原子理論。

?Bohm提出了簡(jiǎn)化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個(gè)自旋為（）原子的糾纏態(tài)。