設(shè)體系處于
狀態(tài)，該體系的角動(dòng)量Z分量的取值及相應(yīng)幾率分別為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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設(shè)體系處于
狀態(tài)，該體系的角動(dòng)量的取值及相應(yīng)幾率分別為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
設(shè)體系處于
狀態(tài)，則該體系的能量取值及取值幾率分別為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對于氫原子體系，其徑向幾率分布函數(shù)為
，則其幾率分布最大處對應(yīng)于Bohr原子模型中的圓軌道半徑是（）
A.a0
B.4a0
C.9a0
D.16a0
A.庫侖場特有的
B.中心力場特有的
C.奏力場特有的
D.普遍具有的
A.相鄰兩能級(jí)間距隨量子數(shù)的增大而增大
B.能級(jí)的絕對值隨量子數(shù)的增大而增大
C.能級(jí)隨量子數(shù)的增大而減小
D.相鄰兩能級(jí)間距隨量子數(shù)的增大而減小
最新試題
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
Einstein對比了短波低能量密度時(shí)的黑體輻射和n個(gè)原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?，該場決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)霰旧頉]有能量和動(dòng)量。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)的力學(xué)量部隨時(shí)間變化，而量子態(tài)隨時(shí)間變化，由此可知Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會(huì)不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
?不考慮無微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。