力學(xué)量算符
對(duì)應(yīng)于本征值為x′的本征函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感興趣的試題
動(dòng)量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是
它在動(dòng)量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對(duì)易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
氫原子的能量本征函數(shù)
則（）
A.只是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動(dòng)量平方算符、角動(dòng)量Z分量算符的共同本征函數(shù)
定義算符
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
?Bohm提出了簡(jiǎn)化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個(gè)自旋為（）原子的糾纏態(tài)。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡(jiǎn)諧振動(dòng)，得到一維諧振子的動(dòng)能和勢(shì)能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說(shuō)明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
一維諧振子能級(jí)的簡(jiǎn)并度是（）。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡(jiǎn)并微擾問(wèn)題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級(jí)躍遷聯(lián)系起來(lái)。
波長(zhǎng)為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長(zhǎng)為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
光量子的本質(zhì)是（）電磁場(chǎng)。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ?，向?qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。