質(zhì)量流密度矢量的表達式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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你可能感興趣的試題
幾率流密度矢量的表達式為（）
A.A
B.B
C.C
D.D
兩個粒子的薛定諤方程是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
量子力學(xué)運動方程的建立，需滿足一定的條件：
（1）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的一階導(dǎo)數(shù)；
（2）方程中僅含有波函數(shù)關(guān)于時間的二階以下的導(dǎo)數(shù)；
（3）方程中關(guān)于波函數(shù)對空間坐標的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（4）方程中關(guān)于波函數(shù)對時間坐標的導(dǎo)數(shù)應(yīng)為線性的；
（5）方程中不能含有決定體系狀態(tài)的具體參量；
（6）方程中可以含有決定體系狀態(tài)的能量。
則方程應(yīng)滿足的條件是（）
A.（1）、（3）和（6）
B.（2）、（3）、（4）和（5）
C.（1）、（3）、（4）和（5）
D.（2）、（3）、（4）、（5）和（6）
波函數(shù)
的傅里葉變換式是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
波函數(shù)Ψ1、Ψ2=cΨ1（c為任意常數(shù)），則（）
A.A
B.B
C.C
D.D
最新試題
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下坐標表象的量子力學(xué)。
?Bohr互補性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實驗中。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。
一維諧振子能級的簡并度是（）。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場。
?de Broglie認為Bohr氫原子的軌道長度應(yīng)該是電子波長的（）倍，由此導(dǎo)出角動量量子化，進而得到氫原子的Bohr能級公式。