愛因斯坦幾率系數(shù)Amk正比于()。
A.A
B.B
C.C
D.D
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原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強(qiáng)度Jmk正比于()。
A.A
B.B
C.C
D.D
原子由Φm態(tài)躍遷到Φn態(tài)的輻射強(qiáng)度Jmk正比于()。
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A.非簡并情況下,定態(tài)微擾論僅取決于微擾矩陣元H′mn的大小
B.非簡并情況下,能量的一級修正是微擾在零級波函數(shù)下的平均值
C.k重簡并情況下,能量一級微擾可以使k重簡并完全消除
D.簡并情況下,零級能量確定后,對應(yīng)的零級波函數(shù)是唯一的
A.S+=S-1
B.S*=S
C.S+=S*
D.SS*=1
A.F*nm=Fmn
B.F*mn=Fmn
C.F+mn=F*mn
D.F+mn=Fnm
最新試題
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一,依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象()出現(xiàn)在同一實驗中。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的(),提出了光量子假設(shè)。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein()之間的聯(lián)系,第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子,把質(zhì)心系和地面參考系之間的()變換代入簡諧振動的運動學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
應(yīng)用對應(yīng)原理,從Einstein的()可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
?Bohm提出了簡化版的量子態(tài)糾纏態(tài),即兩個自旋為()原子的糾纏態(tài)。
設(shè)電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為,式中,則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為()。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時()成立。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化,而量子態(tài)隨時間變化,由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實質(zhì)上是()繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。