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A.一個(gè)
B.兩個(gè)
C.三個(gè)
D.四個(gè)
A. p是偶數(shù)
B. q是偶數(shù)
C. p是奇數(shù)
D. q是奇數(shù)
A.一個(gè)
B.兩個(gè)
C.三個(gè)
D.四個(gè)
A.處于三重態(tài)的氦稱(chēng)為仲氦
B.氦原子的基態(tài)是單態(tài)
C.仲氦的波函數(shù)是對(duì)稱(chēng)的波函數(shù)
D.用微擾法求能級(jí)時(shí)，以?xún)呻娮拥淖孕嗷プ饔米鳛槲_
A.△l=±1，△m=0，±1
B.△l=0，±1，△m=0，±1
C.△l不限， △m=0，±1
D.△l=±1，△m不限
最新試題
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場(chǎng)。
?Bohm提出了簡(jiǎn)化版的量子態(tài)糾纏態(tài)，即兩個(gè)自旋為（）原子的糾纏態(tài)。
?不考慮無(wú)微擾項(xiàng)時(shí)，氦原子兩個(gè)電子總的波函數(shù)是反對(duì)稱(chēng)的，這樣兩個(gè)電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時(shí)，寫(xiě)出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢(shì)能的平均值為（）。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
一維諧振子能級(jí)的簡(jiǎn)并度是（）。