一粒子在一維無限深勢阱中運動的狀態(tài)為
其中ψ1（x）、ψ2（x）是其能量本征函數(shù)，則ψ（x）在能量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
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力學(xué)量算符
對應(yīng)于本征值為x′的本征函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
動量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標(biāo)表象中的表示是
它在動量表象中的表示是（）
A.A
B.B
C.C
D.D
對易關(guān)系式
等于（）
A.A
B.B
C.C
D.D
A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù)，也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
氫原子的能量本征函數(shù)
則（）
A.只是體系能量算符、角動量平方算符的本征函數(shù)，不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
B.只是體系能量算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符的本征函數(shù)
C.只是體系能量算符的本征函數(shù)，不是角動量平方算符、角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.是體系能量算符、角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
最新試題
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級的寬度時，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡諧振動的運動學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
被激發(fā)到n=20激發(fā)態(tài)的氫原子退激時輻射出（）種波長的譜線。（不考慮精細(xì)結(jié)構(gòu)）
多世界解釋認(rèn)為人們測量時系統(tǒng)的波函數(shù)沒有坍縮，但觀測的一瞬間宇宙分裂為多個宇宙，不同宇宙中的同一個觀察者（）進行交流和通信。
熱輻射的峰值波長與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長（設(shè)體溫為37℃）。
一維運動的粒子被束縛在0＜x＜a的范圍內(nèi)，其波函數(shù)為，則粒子在0到a/2區(qū)域內(nèi)出現(xiàn)的概率為（）。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。