A.和勢阱寬度成正比
B.和勢阱寬度成反比
C.和粒子質(zhì)量成正比
D.隨量子數(shù)n增大而增大
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下列波函數(shù)中，定態(tài)波函數(shù)是（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
A.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)單值、有限、連續(xù)
B.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)單值、歸一、連續(xù)
C.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)滿足連續(xù)性方程
D.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)滿足粒子數(shù)守恒
在球坐標(biāo)中，
表示（）。
A.在（θ，φ）方向的立體角中找到粒子的幾率
B.在球殼（r，r+dr）中找到粒子的幾率
C.在（r，θ，φ）點(diǎn)找到粒子的幾率
D.在（r，θ，φ）點(diǎn)附近，drdθdφ體積元中找到粒子的幾率
A.1°A
B.15°A
C.10°A
D.150°A
A.J·s
B.N·s
C.J·s/K
D.N·s/K
最新試題
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級的寬度時，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個物理量的對易子xy-yx等于（）乘以這兩個物理量的經(jīng)典泊松括號{x，y}。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場。
?不考慮無微擾項時，氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。