A.增大為原來的四倍
B.增大為原來的兩倍
C.減小為原來的四分之一
D.減小為原來的二分之一
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A.和勢阱寬度成正比
B.和勢阱寬度成反比
C.和粒子質(zhì)量成正比
D.隨量子數(shù)n增大而增大
下列波函數(shù)中，定態(tài)波函數(shù)是（）。
A.A
B.B
C.C
D.D
A.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)單值、有限、連續(xù)
B.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)單值、歸一、連續(xù)
C.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)滿足連續(xù)性方程
D.在變量變化的全部區(qū)域，波函數(shù)應(yīng)滿足粒子數(shù)守恒
在球坐標(biāo)中，
表示（）。
A.在（θ，φ）方向的立體角中找到粒子的幾率
B.在球殼（r，r+dr）中找到粒子的幾率
C.在（r，θ，φ）點找到粒子的幾率
D.在（r，θ，φ）點附近，drdθdφ體積元中找到粒子的幾率
A.1°A
B.15°A
C.10°A
D.150°A
最新試題
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
由原子激發(fā)態(tài)平均壽命估算該激發(fā)態(tài)能級的寬度時，需要使用Heisenberg（）不確定關(guān)系。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
當(dāng)α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為（）。
?Schr?dinger波動力學(xué)的力學(xué)量部隨時間變化，而量子態(tài)隨時間變化，由此可知Schr?dinger波動力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的（），提出了光量子假設(shè)。