A.0
B.h
C.h/2
D.√2h
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A.E=hν
B.E=nhν，（n=0，1，2，3……）
C.E=1/2nhν，（n=0，1，2，3……）
D.E=（n+1/2）hν=，（n=0，1，2，3……）
粒子在外力場中沿x軸運動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，對于能量為E＜U0從左向右運動的粒子，若用ρ1、ρ2、ρ3分別表示在x＜0，0＜x＜a，x＞a三個區(qū)域發(fā)現(xiàn)粒子的概率，則有（）。
A.ρ1≠0，ρ2=ρ3=0
B.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3=0
C.ρ1≠0，ρ2≠0，ρ3≠0
D.ρ1=0，ρ2≠0，ρ3≠0
粒子在外力場中沿x軸運動，如果它在力場中的勢能分布如附圖所示，則對于能量為E＞U0向右運動的粒子，（）。
A.在x＜0區(qū)域，只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域，波函數(shù)為零
B.在x＜0和x>0區(qū)域都只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)
C.在x＜0區(qū)域既有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)，也有沿x軸負方向運動的波函數(shù)；在x＞0區(qū)域只有粒子沿x軸正向運動的波函數(shù)
D.在x＜0和x＞0兩個區(qū)域內(nèi)都有粒子沿x軸正向和負向運動的波函數(shù)
一矩形勢壘如圖所示，設(shè)U0和d都不很大，在Ⅰ區(qū)中向右運動的能量為E的微觀粒子，（）。
A.如果E＞U0，可全部穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
B.如果E﹤U0，都將受到x=0處勢壘壁的反射，不可能進入Ⅱ區(qū)
C.如果E﹤U0，都不可能穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
D.如果E﹤U0，有一定概率穿透勢壘Ⅱ進入Ⅲ區(qū)
粒子在一維無限深方勢阱中運動．下圖為粒子處于某一能態(tài)上的波函數(shù)ψ（x）的曲線．粒子出現(xiàn)概率最大的位置為（）。
A.a/2
B.a/6，5a/6
C.a/6，a/2，5a/6
D.0，a/3，2a/3，a
最新試題
當α≠0，Ω≠0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
?Bohr互補性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實驗中。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時間變化，而量子態(tài)不隨時間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
已知W為對角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時（）成立。