氫原子的波函數(shù)（t=0時(shí)刻）為
求t時(shí)刻的平均能量，t時(shí)刻氫原子具有能量E2的幾率，以及氫原子相應(yīng)角動量在Z方向投影為零的幾率。
其中
為定態(tài)空間波函數(shù)。
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分別為電子的軌道角動量和自旋角動量，
為電子的總角動量。
的共同本征態(tài)為Φljmj。證明Φljmj是的本征態(tài)，并就j=l+1/2和j=l-1/2兩種情況分別求出其相應(yīng)的本征值。
為氫原子的第n個(gè)能量本征態(tài)。計(jì)算t=0時(shí)能量取各值的概率與平均值，寫出t＞0時(shí)的波函數(shù)。
最新試題
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時(shí)勢能的平均值為（）。
當(dāng)α=Ω=0時(shí)，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。
波長為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？
設(shè)電子處于動量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
1921年Ladenburg建立了經(jīng)典色散理論的強(qiáng)度因子和Einstein（）之間的聯(lián)系，第一次把經(jīng)典的色散理論和量子的能級躍遷聯(lián)系起來。
?哥本哈根解釋看來經(jīng)典因果律涉及到測量時(shí)（）成立。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時(shí)會（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
用分離變量法求解含時(shí)Schr?dinger方程，解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時(shí)間項(xiàng)為（）。
?粒子的波函數(shù)為，則t時(shí)刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為（）。