粒子在庫侖場中運(yùn)動，薛定諤方程徑向部分是
其中（）。
A.E〉0構(gòu)成連續(xù)譜，E〈0構(gòu)成分立譜
B.E〈0構(gòu)成連續(xù)譜，E〉0構(gòu)成分立譜
C.l〉0構(gòu)成連續(xù)譜，l〈0構(gòu)成分立譜
D.l〈0構(gòu)成連續(xù)譜，l〉0構(gòu)成分立譜
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A. Y20、Y21都是奇函數(shù)
B. Y20、Y21都是偶函數(shù)
C. Y20是奇函數(shù)，Y21是偶函數(shù)
D. Y21是奇函數(shù)，20Y20是偶函數(shù)
球諧函數(shù)
其中P1m（cosθ）是（）。
A.貝塞爾函數(shù)
B. 締合勒蓋爾函數(shù)
C.締合勒讓德函數(shù)
D.拉格朗日函數(shù)
A.A2+B2=1
B.（A2+B2）=1
C.A+B=1
D.A=B
一質(zhì)量為m的粒子禁閉在邊長為a的立方體內(nèi)，粒子的能量如下，則第一激發(fā)態(tài)能量（）。
A.不簡并
B.二重簡并
C.三重簡并
D.四重簡并
A. Aˆ+Bˆ 仍然是厄密算符
B. AˆBˆ仍然是厄密算符
C. AˆBˆ是對易的
D. Aˆ、Bˆ的本征函數(shù)是實(shí)函數(shù)
最新試題
利用Schr?dinger方程求解Stark效應(yīng)簡并微擾問題，歸結(jié)為求解（）矩陣的本征值。
熱輻射的峰值波長與輻射體溫度之間的關(guān)系被維恩位移定律：表示，其中b=2.8978×10-3m·K。求人體熱輻射的峰值波長（設(shè)體溫為37℃）。
?Bohr互補(bǔ)性原理是哥本哈根解釋的兩個原理之一，依此原理經(jīng)典概念描述的相互矛盾的物理現(xiàn)象（）出現(xiàn)在同一實(shí)驗(yàn)中。
?不考慮無微擾項(xiàng)時，氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強(qiáng)度。
當(dāng)α=Ω=0時，寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時間變化，而量子態(tài)不隨時間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
一維諧振子基態(tài)波函數(shù)為，式中，則諧振子在該態(tài)時勢能的平均值為（）。
設(shè)電子處于動量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。