一質(zhì)量為m的粒子禁閉在邊長(zhǎng)為a的立方體內(nèi)，粒子的能量如下，則第一激發(fā)態(tài)能量（）。
A.不簡(jiǎn)并
B.二重簡(jiǎn)并
C.三重簡(jiǎn)并
D.四重簡(jiǎn)并
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A. Aˆ+Bˆ 仍然是厄密算符
B. AˆBˆ仍然是厄密算符
C. AˆBˆ是對(duì)易的
D. Aˆ、Bˆ的本征函數(shù)是實(shí)函數(shù)
A. 測(cè)量L2有確定值，測(cè)量Lz也有確定值
B. 測(cè)量L2有確定值，測(cè)量Lz沒(méi)有確定值
C. 測(cè)量L2和Lz都沒(méi)有確定值
D. 測(cè)量L2沒(méi)有確定值，測(cè)量Lz有確定值
對(duì)于一維諧振子，勢(shì)能為
則λ的值為（）。
A.整數(shù)
B.奇數(shù)
C.偶數(shù)
D.零
A.增大為原來(lái)的四倍
B.增大為原來(lái)的兩倍
C.減小為原來(lái)的四分之一
D.減小為原來(lái)的二分之一
A.和勢(shì)阱寬度成正比
B.和勢(shì)阱寬度成反比
C.和粒子質(zhì)量成正比
D.隨量子數(shù)n增大而增大
最新試題
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡(jiǎn)諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡(jiǎn)諧振動(dòng)的運(yùn)動(dòng)學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
?經(jīng)典儀器測(cè)量系統(tǒng)時(shí)會(huì)（）得到系統(tǒng)的某個(gè)本征值，同時(shí)系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個(gè)本征態(tài)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時(shí)刻的狀態(tài)；（3）計(jì)算在態(tài)中能量的期待值。
?Heisenberg矩陣力學(xué)的力學(xué)量隨時(shí)間變化，而量子態(tài)不隨時(shí)間變化，由此可知Heisenberg矩陣力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下能量表象的量子力學(xué)。
已知W為對(duì)角化哈密頓量，o為任意物理量的算符，則能量表象的矩陣元（oW-Wo）nm為（）。
?Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)的力學(xué)量部隨時(shí)間變化，而量子態(tài)隨時(shí)間變化，由此可知Schr?dinger波動(dòng)力學(xué)實(shí)質(zhì)上是（）繪景下坐標(biāo)表象的量子力學(xué)。
光量子的本質(zhì)是（）電磁場(chǎng)。
效仿Einstein的做法，Born把波函數(shù)也視為向?qū)?chǎng)，該場(chǎng)決定了粒子在某一向?qū)窂降模ǎ驅(qū)?chǎng)本身沒(méi)有能量和動(dòng)量。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。
波長(zhǎng)為λ=0.01nm的X射線光子與靜止的電子發(fā)生碰撞。在與入射方向垂直的方向上觀察時(shí)，散射X射線的波長(zhǎng)為多大？碰撞后電子獲得的能量是多少eV？