A.n2
B.2n2
C.n
D.2n
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粒子在庫侖場中運動，薛定諤方程徑向部分是
其中（）。
A.E〉0構(gòu)成連續(xù)譜，E〈0構(gòu)成分立譜
B.E〈0構(gòu)成連續(xù)譜，E〉0構(gòu)成分立譜
C.l〉0構(gòu)成連續(xù)譜，l〈0構(gòu)成分立譜
D.l〈0構(gòu)成連續(xù)譜，l〉0構(gòu)成分立譜
A. Y20、Y21都是奇函數(shù)
B. Y20、Y21都是偶函數(shù)
C. Y20是奇函數(shù)，Y21是偶函數(shù)
D. Y21是奇函數(shù)，20Y20是偶函數(shù)
球諧函數(shù)
其中P1m（cosθ）是（）。
A.貝塞爾函數(shù)
B. 締合勒蓋爾函數(shù)
C.締合勒讓德函數(shù)
D.拉格朗日函數(shù)
A.A2+B2=1
B.（A2+B2）=1
C.A+B=1
D.A=B
一質(zhì)量為m的粒子禁閉在邊長為a的立方體內(nèi)，粒子的能量如下，則第一激發(fā)態(tài)能量（）。
A.不簡并
B.二重簡并
C.三重簡并
D.四重簡并
最新試題
設(shè)電子處于動量為的態(tài)，將哈密頓量中的作為微擾，寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時會（）得到系統(tǒng)的某個本征值，同時系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個本征態(tài)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài)：（1）求出歸一化常數(shù)A；（2）求出諧振子任意時刻的狀態(tài)；（3）計算在態(tài)中能量的期待值。
應(yīng)用對應(yīng)原理，從Einstein的（）可以唯像地估算光譜線的強度。
?de Broglie將在自身質(zhì)心系中的粒子視為簡諧振子，把質(zhì)心系和地面參考系之間的（）變換代入簡諧振動的運動學(xué)方程就得到de Broglie物質(zhì)波。
?不考慮無微擾項時，氦原子兩個電子總的波函數(shù)是反對稱的，這樣兩個電子的空間波函數(shù)和自旋波函數(shù)就出現(xiàn)（）種不同的情況。
?Heisenberg用他的量子化條件研究一維簡諧振動，得到一維諧振子的動能和勢能之和只是量子數(shù)n的函數(shù)，這說明處于定態(tài)n的諧振子的總能量（）。
Dirac發(fā)現(xiàn)兩個物理量的對易子xy-yx等于（）乘以這兩個物理量的經(jīng)典泊松括號{x，y}。
?由經(jīng)典物理的Newton定律和Maxwell電磁理論，原子會不穩(wěn)定的，電子（）坍縮到原子核。
?由de Broglie關(guān)系和（）方程也能導(dǎo)出定態(tài)Schr?dinger方程。