線性諧振子的能量本征函數(shù)ψ1(x)在能量表象中的表示是()
A.A
B.B
C.C
D.D
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一粒子在一維無限深勢阱中運動的狀態(tài)為其中ψ1(x)、ψ2(x)是其能量本征函數(shù),則ψ(x)在能量表象中的表示是()
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力學(xué)量算符對應(yīng)于本征值為x′的本征函數(shù)在坐標表象中的表示是()
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動量為p′的自由粒子的波函數(shù)在坐標表象中的表示是它在動量表象中的表示是()
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對易關(guān)系式等于()
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A.是體系角動量平方算符、角動量Z分量算符的共同本征函數(shù)
B.是體系角動量平方算符的本征函數(shù),不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
C.不是體系角動量平方算符的本征函數(shù),是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
D.即不是體系角動量平方算符的本征函數(shù),也不是角動量Z分量算符的本征函數(shù)
最新試題
多世界解釋認為人們測量時系統(tǒng)的波函數(shù)沒有坍縮,但觀測的一瞬間宇宙分裂為多個宇宙,不同宇宙中的同一個觀察者()進行交流和通信。
?Bohm提出了簡化版的量子態(tài)糾纏態(tài),即兩個自旋為()原子的糾纏態(tài)。
當α≠0,Ω≠0時,寫出能量本征值和相應(yīng)的本征態(tài)。
?粒子的波函數(shù)為,則t時刻粒子出現(xiàn)在空間的概率為()。
Einstein對比了短波低能量密度時的黑體輻射和n個原子組成的粒子體系的(),提出了光量子假設(shè)。
設(shè)諧振子的初態(tài)為基態(tài)和第一激發(fā)態(tài)的疊加態(tài):(1)求出歸一化常數(shù)A;(2)求出諧振子任意時刻的狀態(tài);(3)計算在態(tài)中能量的期待值。
?經(jīng)典儀器測量系統(tǒng)時會()得到系統(tǒng)的某個本征值,同時系統(tǒng)波函數(shù)也坍縮到系統(tǒng)相應(yīng)的這個本征態(tài)。
用分離變量法求解含時Schr?dinger方程,解得定態(tài)能量為E的波函數(shù)的時間項為()。
設(shè)電子處于動量為的態(tài),將哈密頓量中的作為微擾,寫出能量本征值和本征函數(shù)到一級近似。
Schr?dinger求解氫原子的定態(tài)Schr?dinger方程,得到了Bohr能級公式,他認為量子化的本質(zhì)是微分方程的()問題。